FDTD作为一种数值计算方法，需要将计算空间离散成适用于FDTD计算的Yee网格。根据远区场的定义可知，远场区的距离是近场区的几十甚至上百倍。由于计算机的内存有限，这就给FDTD计算造成了很大的困难。目前主要是利用等效原理结合近远场外推技术来计算远场。通过在计算目标周围形成一个包络面，通过包络面上的等效电磁流Js和Ms来计算出散射远场的信息。

电磁流计算如下表：

外推长方体表面

切向场分量

Jn=en×Hs

Mn=en×Es

Jx

Jy

Jz

Jmx

Jmy

Jmz

i0Δx边界面

Ez、Ey

Hz、Hy

Hz

-Hy

-Ez

Ey

iaΔx边界面

-Hz

Hy

Ez

-Ey

j0Δy边界面

Ex、Ez

Hx、Hz

-Hz

Hx

Ez

-Ex

jaΔy边界面

Hz

-Hx

-Ez

Ex

k0Δz边界面

Ey、Ex

Hy、Hx

Hy

-Hx

-Ey

Ex

kaΔz边界面

-Hy

Hx

Ey

-Ex

将散射问题转化为电磁流的辐射问题，从而得到远区电磁场。

以一个典型的介质球散射特性为例，得到其E面以及H面的双站RCS。介质球位于计算空间的中间，采用高斯脉冲进行激励，平面波从z轴方向入射，电场为Ex，磁场为Hy。入射波频率为f=9.375GHz，空间的离散网格大小为δ=λ/42，离散后介质球的半径为40δ，电导率σ=0S/m，磁导率μr=1.0，介电常数为εr=4.0，其E面以及H面RCS如图所示。

计算结果与CST结果基本吻合。